RELATIVIDADE GRACELI DE Correlação quântica NO SDCTIE GRACELI

A correlação quântica é a mudança esperada nas características físicas à medida que um sistema quântico passa por um site de interação. Em outras palavras, o termo correlação quântica passou a significar o valor esperado do produto dos resultados nos dois lados.^[1] Ela (por exemplo, emaranhamento^[2]^[3] e discórdia^[4]^[5]^[6]) é uma característica fundamental da mecânica quântica, que é conhecida por estar no centro de várias aplicações em potencial, como codificação superdensa, teletransporte quântico e criptografia quântica.^[7]

Testes de Bell[editar | editar código-fonte]

No artigo de John Bell, de 1964, que inspirou os testes de Bell, supunha-se que os resultados A e B pudessem assumir apenas um dos dois valores, -1 ou +1. Concluiu-se que o produto também poderia ser apenas -1 ou +1, para que o valor médio do produto fosse

{\frac {N_{++}-N_{+-}-N_{-+}+N_{--}}{N_{total}}}

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

onde, por exemplo, N₊₊ é o número de ocorrências simultâneas ("coincidências") do resultado +1 nos dois lados do experimento.

Em experimentos reais, porém, os detectores não são perfeitos e geralmente existem muitos resultados nulos. A correlação ainda pode ser estimada usando a soma das coincidências, já que claramente os zeros não contribuem para a média, mas na prática, em vez de dividir por N_total, tornou-se habitual dividir por

N_{++}+N_{+-}+N_{-+}+N_{--}

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

o número total de coincidências observadas. A legitimidade desse método baseia-se no pressuposto de que as coincidências observadas constituem uma amostra justa dos pares emitidos.

Seguindo as premissas realistas locais, como no artigo de Bell de 1964, a correlação quântica estimada convergirá após um número suficiente de ensaios para

QC(a,b)=\int d\lambda \rho (\lambda )A(a,\lambda )B(b,\lambda )

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

onde aeb são configurações do detector e λ é a variável oculta, extraída de uma distribuição ρ (λ).

A correlação quântica é a principal estatística no CHSH e algumas das outras "desigualdades de Bell", cujos testes abrem caminho para a discriminação experimental entre a mecânica quântica, por um lado, e o realismo local ou a teoria das variáveis ocultas locais, por outro.^[8]^[9]

Na teoria da informação quântica^[1], a codificação superdensa é um protocolo de comunicação quântica para transmitir dois bits clássicos de informação (ou seja, 00, 01, 10 ou 11) de um remetente (geralmente chamado Alice) para um receptor (geralmente chamado Bob), enviando apenas um qubit de Alice para Bob, sob a suposição de Alice e Bob pré-compartilharem um estado emaranhado.^[2]^[3] Este protocolo foi proposto pela primeira vez por Bennett e Weisner em 1992 e atualizado experimentalmente em 1996 pela Mattel, Weinfurter, Kwiat e Zeilinger usando pares de fótons emaranhados.^[3] Ao executar uma das quatro operações de porta quântica no qubit (emaranhado)^[4] que ela possui, Alice pode pré-organizar a medida que Bob faz. Depois de receber o qubit de Alice, operando no par e medindo os dois, Bob tem dois bits clássicos de informação. Se Alice e Bob ainda não compartilham o emaranhamento antes do início do protocolo, é impossível enviar dois bits clássicos usando 1 qubit, pois isso violaria o teorema de Holevo^[5].^[6]

A codificação superdensa é o princípio subjacente da codificação quântica secreta segura. A necessidade de ter os dois qubits para decodificar as informações enviadas elimina o risco de interceptadores interceptarem mensagens.^[3]

Protocolo[editar | editar código-fonte]

O protocolo pode ser dividido em cinco etapas diferentes: preparação, compartilhamento, codificação, envio e decodificação.

Preparação[editar | editar código-fonte]

O protocolo começa com a preparação de um estado emaranhado, que é posteriormente compartilhado entre Alice e Bob. Suponha que o seguinte estado de Bell

|\Phi ^{+}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B}+|1\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B})

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

onde

\otimes

denota o produto tensor, é preparado. Nota: podemos omitir o símbolo do produto tensorial

\otimes

e escrever o estado Bell como

|\Phi ^{+}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0_{A}0_{B}\rangle +|1_{A}1_{B}\rangle )

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL Do SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ estrutura eletrônica, spin, radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

         Ll

D

Compartilhamento[editar | editar código-fonte]

Após a preparação do estado de Bell

|\Phi ^{+}\rangle

, o qubit indicado pelo subscrito A é enviado a Alice e o qubit indicado pelo subscrito B é enviado a Bob (nota: esse é o motivo pelo qual esses estados possuem subscritos). Nesse ponto, Alice e Bob podem estar em locais completamente diferentes (que podem estar muito distantes um do outro).

Pode haver um longo período de tempo entre a preparação e o compartilhamento do estado emaranhado

|\Phi ^{+}\rangle

e o restante das etapas do procedimento.

Codificação[editar | editar código-fonte]

Aplicando uma porta quântica em seu qubit localmente, Alice pode transformar o estado emaranhado

|\Phi ^{+}\rangle

em qualquer um dos quatro estados de Bell (incluindo, é claro, {

|\Phi ^{+}\rangle

). Observe que esse processo não pode "quebrar" o emaranhamento entre os dois qubits.

Vamos agora descrever quais operações Alice precisa executar em seu qubit emaranhado, dependendo da mensagem clássica de dois bits que ela deseja enviar para Bob. Mais tarde, veremos por que essas operações específicas são executadas. Existem quatro casos, que correspondem às quatro possíveis sequências de dois bits que Alice pode querer enviar.^[7]

1. Se Alice quiser enviar a seqüência clássica de dois bits 00 para Bob, ela aplicará o portão quântico de identidade,

\mathbb {I} ={\begin{bmatrix}1&0\\0&1\end{bmatrix}}

, ao seu qubit, para que ele permaneça inalterado. O estado emaranhado resultante é então

|\Phi ^{+}\rangle :=|B_{00}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0_{A}0_{B}\rangle +|1_{A}1_{B}\rangle )

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

Em outras palavras, o estado emaranhado compartilhado entre Alice e Bob não mudou, ou seja, ainda é

|\Phi ^{+}\rangle

. A notação

|B_{00}\rangle

também é usada para lembrar o fato de que Alice deseja enviar a string de dois bits 00.

2. Se Alice deseja enviar a seqüência clássica de dois bits 10 para Bob, ela aplica a

Z={\begin{bmatrix}1&0\\0&-1\end{bmatrix}}

quântica de "inversão de fase" ao seu qubit, para que o estado emaranhado resultante se torne

|\Phi ^{-}\rangle :=|B_{10}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0_{A}0_{B}\rangle -|1_{A}1_{B}\rangle )

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

3. Se Alice quiser enviar a seqüência clássica de dois bits 01 para Bob, ela aplicará a matriz 0 'NOT' '(ou' 'bit-flip' '),

X={\begin{bmatrix}0&1\\1&0\end{bmatrix}}

, ao seu qubit, para que o resultado estado quântico emaranhado se torne

|\Psi ^{+}\rangle :=|B_{01}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|1_{A}0_{B}\rangle +|0_{A}1_{B}\rangle )

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

4. Se, em vez disso, Alice quiser enviar a clássica seqüência de dois bits 11 para Bob, ela aplicará a porta quântica

Z*X

ao seu qubit, para que o estado emaranhado resultante se torne

|\Psi ^{-}\rangle :=|B_{11}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0_{A}1_{B}\rangle -|1_{A}0_{B}\rangle )

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

As matrizes

X

Z

são duas das matrizes de Pauli. Os estados quânticos

|\Phi ^{+}\rangle

|\Psi ^{+}\rangle

|\Phi ^{-}\rangle

|\Psi ^{-}\rangle

(ou, respectivamente,

B_{00},B_{01},B_{10}

and

B_{11}

) são o estados de Bell.

Envio[editar | editar código-fonte]

Depois de executar uma das operações descritas acima, Alice pode enviar seu qubit emaranhado para Bob usando uma rede quântica através de algum meio físico convencional.

Decodificação[editar | editar código-fonte]

Para que Bob descubra quais bits clássicos Alice enviou, ele executará a operação unitária CNOT^[8], com A como qubit de controle e B como qubit de destino. Então, ele executará a operação unitária

H\otimes I

no qubit emaranhado A. Em outras palavras, a porta quântica Hadamard H é aplicada apenas a A (veja a figura acima).

Se o estado emaranhado resultante for $B_{00}$ , após a aplicação das operações unitárias acima, o estado emaranhado se tornará $|00\rangle$
Se o estado emaranhado resultante for $B_{01}$ , após a aplicação das operações unitárias acima, o estado emaranhado se tornará $|01\rangle$
Se o estado emaranhado resultante foi $B_{10}$ , após a aplicação das operações unitárias acima, o estado emaranhado se tornará $|10\rangle$
Se o estado emaranhado resultante for $B_{11}$ , após a aplicação das operações unitárias acima, o estado emaranhado se tornará $|11\rangle$

Essas operações executadas por Bob podem ser vistas como uma medida que projeta o estado emaranhado em um dos quatro vetores de dois qubit de base

|00\rangle ,|01\rangle ,|10\rangle

|11\rangle

Exemplo[editar | editar código-fonte]

Por exemplo, se o estado emaranhado resultante (após as operações executadas por Alice) fosse

|\Psi ^{+}\rangle :=B_{01}={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|1_{A}0_{B}\rangle +|0_{A}1_{B}\rangle )

, então um CNOT com A como bit de controle e B como bit de destino mudará

B_{01}

para

B_{01}'={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|1_{A}1_{B}\rangle +|0_{A}1_{B}\rangle )

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL Do SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

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Ta l   Rl

         Ll

D

Agora, o portão Hadamard é aplicado apenas a A, para obter

B_{01}''={\frac {1}{\sqrt {2}}}\left({\left({\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle -|1\rangle )\right)}_{A}\otimes |1_{B}\rangle +{\left({\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle +|1\rangle )\right)}_{A}\otimes |1_{B}\rangle \right)

x

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

Para simplificar, vamos nos livrar dos subscritos, então temos

B_{01}''={\frac {1}{\sqrt {2}}}\left({\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle -|1\rangle )\otimes |1\rangle +{\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle +|1\rangle )\otimes |1\rangle \right)={\frac {1}{\sqrt {2}}}\left({\frac {1}{\sqrt {2}}}(|01\rangle -|11\rangle )+{\frac {1}{\sqrt {2}}}(|01\rangle +|11\rangle )\right)={\frac {1}{2}}|01\rangle -{\frac {1}{2}}|11\rangle +{\frac {1}{2}}|01\rangle +{\frac {1}{2}}|11\rangle =|01\rangle

Agora, Bob tem o estado base

|01\rangle

, então ele sabe que Alice queria enviar a sequência de dois bits 01.

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL Do SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

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Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
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sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

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TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

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D

Uma teoria da variável escondida local na interpretação da mecânica quântica é uma teoria das variáveis ocultas que tem a necessidade adicional de ser consistente com o realismo local^[1]^[2] . Refere-se a todos os tipos de teoria que tentam explicar as características probabilísticas da mecânica quântica pelo mecanismo das variáveis inacessíveis subjacentes, com o requisito adicional do realismo local de que os eventos distantes sejam independentes, descartando instantaneamente (ou seja, mais rápido que a luz) interações entre eventos separados.

Estados quânticos com um modelo de variável oculta local[editar | editar código-fonte]

Para os estados separáveis^[3] de duas partículas, há um modelo variável oculto simples para quaisquer medições em duas partes. Surpreendentemente, também existem estados emaranhados para os quais todas as medidas de von Neumann podem ser descritas por um modelo de variável oculto. Esses estados estão embaraçados, mas não violam qualquer desigualdade de Bell. Os chamados estados de Werner são uma família de estados de um único parâmetro que são invariantes sob qualquer transformação do tipo

U\otimes U,

onde

U

é uma matriz unitária. Para dois qubits, eles são singletos ruidosos dados como

(4)

\varrho =p\vert \psi ^{-}\rangle \langle \psi ^{-}\vert +(1-p){\frac {\mathbb {I} }{4}},

onde o singleto é definido como

\vert \psi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}\left(\vert 01\rangle -\vert 10\rangle \right).

FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL Do SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.E DE ESTADOS TRANSICIONAIS =

\left(\alpha _{0}mc^{2}+\sum _{{j=1}}^{3}\alpha _{j}p_{j}\,c\right)\psi ({\mathbf {x}},t)=i\hbar {\frac {\partial \psi }{\partial t}}({\mathbf {x}},t)

[EQUAÇÃO DE DIRAC].

\Delta U={\frac {3}{2}}nR(T_{f}-T_{i})

+ FUNÇÃO TÉRMICA.

N=N_{{o}}.e^{{-\lambda .t}}

+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE

T=e^{-2bL}

b={\sqrt {\frac {8\pi ^{2}m(Ub-E)}{h^{2}}}}

\Delta S=S_{2}-S_{1}=\int _{1}^{2}{\frac {\delta Q}{T}}

+ ENTROPIA REVERSÍVEL

\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}

FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA

E_{p}={\sqrt {{\frac {\hbar c^{5}}{G}}}}\approx

ENERGIA DE PLANCK

$V [R] [MA] = Δ e, M, Δ f, Δ E, Δ t, Δ i, Δ T, Δ C, Δ E, Δ A, Δ D, Δ M......$

ΤDCG

X

Δe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
x
sistema de dez dimensões de Graceli +
DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.[como, spins, posicionamento, afastamento, ESTRUTURA ELETRÔNICA, e outras já relacionadas]..
DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.
x

sistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia. [estados de transições de fases de estados de estruturas, quântico, fenomênico, de energias, e dimensional [sistema de estados de Graceli].

x
TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
X
T l   T l    E l      Fl        dfG l

N l   El             tf l

P l   Ml           tfefel

Ta l   Rl

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D

R. F. Werner mostrou que tais estados permitem um modelo de variável oculto para

p\leq 1/2,

enquanto eles estão embaraçados se

p>1/3.

. O limite para modelos variáveis ocultos poderia ser melhorado até

p=0.66.

.^[4] Modelos variáveis ocultos foram construídos para os estados Werner,^[5] mesmo que as medições POVM sejam permitidas, não somente as medições de von Neumann.^[6] Além dos sistemas bipartidos, também há resultados para o caso multipartido. Um modelo de variável oculta para todas as medidas de von Neumann nos partidos foi apresentado para um estado quântico de três qubits.^[7]

sábado, 16 de novembro de 2019

Testes de Bell[editar | editar código-fonte]

Protocolo[editar | editar código-fonte]

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Compartilhamento[editar | editar código-fonte]

Codificação[editar | editar código-fonte]

Envio[editar | editar código-fonte]

Decodificação[editar | editar código-fonte]

Exemplo[editar | editar código-fonte]

Estados quânticos com um modelo de variável oculta local[editar | editar código-fonte]